图3显示了攻角分别为-4°、-6°、14°和16°时的分离流场。在定常计算过程中，计算表明,当攻角小于14°时,翼型绕流为附着流，绕流流场只发生局部分离；当攻角大于14°时,在翼型背风面尾缘附近出现明显的分离流结构,绕流流场发生大尺度分离升力系数下降；而14°正好是该翼型的失速攻角。以后随攻角的继续增大,分离点逐渐向翼型前缘推进, 分离区不断增大,升力系数在16°攻角以后缓慢上升。分离区内主要由旋转方向不同的涡体组成,并随攻角的增加,涡核的强度不断增大,且涡核逐渐离开背风面挤压主流场。分析得到的结论与文献[7]给出的分析结果是相似的。
（a）攻角-4°时翼型周围速度矢量图
（b）攻角0°时翼型周围速度矢量图
（c）攻角6°时翼型周围速度矢量图
（d）攻角14°时翼型周围速度矢量图
（e）攻角16°时翼型周围速度矢量图
图3不同攻角下NACA4415翼型绕流时均速度矢量场